A szöveg csak Firefox böngészőben jelenik meg helyesen. Használja a fenti PDF file-ra mutató link-et a letöltésre. A körvezető által gerjesztett mágneses mező megadása és az általa a szolenoidban indukált feszültség közvetlen kiszámítása igen nehéz feladat lenne. Szerencsére erre nincs is szükség, helyette elegendő a kölcsönös indukciós együtthatók szimmetriatulajdonságát kihasználni. A vezetőnek a szolenoidra vonatkozó kölcsönös indukció együtthatója ugyanakkora, mint a szolenoidnak a körvezetőre vonatkozó kölcsönös indukció együtthatója. Másképp fogalmazva: a körvezető időben változó erősségű árama ugyanakkora feszültséget indukál a szolenoidban, mint a szolenoid időben változó erősségű árama indukál a körvezetőben; feltéve, hogy a változás ,,sebessége'' ugyanakkara. A második eset kiszámolása nyilván sokkal egyszerűbb feladat. Ha a hosszú szolenoidban erősségű áram folyik, és a külső (,,szórt'') mágneses tér elhanyagolható, akkor a szolenoid belsejében, a végektől elegendően távol homogén mágneses tér alakul ki, és az indukcióvektor nagysága az Ampre-féle gerjesztési törvény értelmében: , vagyis . Mivel a körvezető sugara sokkal kisebb, mint a szolenoid hossza, a szolenoidon kívüli tér járuléka a körlapon áthaladó mágneses fluxushoz elhanyagolható, elegendő a tekercs belsejében lévő mágneses mező fluxusával foglalkoznunk. Ennek nagysága Látjuk, hogy a kölcsönös indukció együtthatója (ami definíció szerint az egységnyi erősségű áramhoz tartozó mágneses fluxus): . Miután kiszámítottuk értékét, megadhatjuk a voltmérő által mutatott feszültség nagyságát is. Az áramerősség helyére kifejezést írva és alkalmazva Faraday indukciótörvényét, megkapjuk a keresett feszültséget: | | Ez a feszültség ‐ jó közelítéssel ‐ független -től, ha az -nél sokkal kisebb.
Bokor Endre (Budapesti Fazekas M . Gyak. Ált. Isk. és Gimn. 10. évf.) |