A szöveg csak Firefox böngészőben jelenik meg helyesen. Használja a fenti PDF file-ra mutató link-et a letöltésre. Megoldás. Ha az gyorsítófeszültség ,,nem túl nagy'', a mozgás nemrelativisztikus (a sebességek elhanyagolhatók a fénysebesség mellett), és számolhatunk a newtoni dinamika törvényeivel. Tekintsük először azt az esetet, amikor egy töltésű, tömegű részecske gyorsítófeszültség hatására sebességre tesz szert. A munkatétel szerint Látható, hogy adott esetén a végsebesség a részecske fajlagos töltésének négyzetgyökével arányos. Mivel a proton fajlagos töltése 2-szer nagyobb, mint az -részecskéé, a kérdéses sebességarány: | |
Ha egy nyugalmi tömegű, töltésű részecskét a fénysebességgel összemérhető sebességre gyorsítunk, akkor a munkatétel relativisztikus alakját kell alkalmaznunk: Innen a sebességet kifejezve: Ebben a kifejezésben is a részecskének csak a fajlagos töltése szerepel, de más formában, mint a nemrelativisztikus esetben. A kérdéses sebességarány: | | ahol a proton töltése (az elemi töltés), pedig a proton nyugalmi tömege. Ez a kifejezés esetben kb. , ha viszont a gyorsítófeszültséget gigavolt ( V) nagyságrendűre, vagy még ennél is nagyobbra növeljük (ennél a feszültségnél éri el a proton mozgási energiája a nyugalmi energia nagyságrendjét), akkor a sebességarány egyre csökken, és az határesetben
() Rácz Éva (Fazekas M. Főv. Gyak. Gimn., 12. o.t.) dolgozata alapján |
|