A szöveg csak Firefox böngészőben jelenik meg helyesen. Használja a fenti PDF file-ra mutató link-et a letöltésre. Az tömegű golyónak az ütközésig elért sebességét az energiamegmaradás törvényéből számíthatjuk ki: Az ütközés rugalmatlan, az ütközés utáni közös sebességet az impulzusmegmaradás tételének segítségével határozzuk meg. Az ütközés előtt a plasztilingolyó impulzusa , a hengereké . Az ütközés után mind a három test közös sebességgel fog mozogni, tehát A testek gyorsulását a dinamika alaptörvényének felhasználásával számítjuk ki. 1. ábra A és a tömegű testre felírjuk Newton II. törvényét: A két egyenletet összeadva a kötélerő kiesik: idő múlva a testek sebessége , és a idő alatt megtett út A numerikus adatokkal: m/s, m/s, , m/s, m.
Kiss János (Mezőkövesd, I. László Gimn., II. o. t. ) | Megjegyzés. Az ütközés utáni sebesség kiszámításánál a mozgásmennyiség megmaradására hivatkoztunk, pedig a mozgásmennyiség vektor ebben az esetben nem marad meg: az egyik tömeg impulzusát mindenképpen kiejti a másik henger impulzusa, így az összes impulzus az ütközés után . Számolásunk mégis helyes: az egyik henger és a plasztilingolyó ütközését nem befolyásolja, hogy a két hengert összekötő kötél egyenes-e, vagy csigán át van-e vetve. Ugyanis a csiga nem változtatja meg az ütközés alatt fellépő kötélerő nagyságát, csak az irányát. Így az ütközés során fellépő sebességváltozások megegyeznek a 2. ábrán vázolt ütközés sebességváltozásaival. 2. ábra Ott pedig igaz a mozgásmennyiség megmaradása. Egyébként a ,,hiányzó'' impulzus nem tűnt el, csak nem a hengerek vették fel: a csigára ható erő közvetítésével az a test vette fel, amelyhez a csiga rögzítve volt (pl. a Föld).
Meszéna Géza (Bp., Berzsenyi D. Gimn., II. o. t. ) |
|
|