A szöveg csak Firefox böngészőben jelenik meg helyesen. Használja a fenti PDF file-ra mutató link-et a letöltésre. Az elhanyagolható tömegű, egymáshoz csuklósan kapcsolódó rudakat helyettesíthetjük vékony, hajlékony, nyújthatatlan fonalakkal. (Ez csak akkor tehető meg, ha a rudakban fellépő erő ,,húzóerő'', hiszen egy fonál nyilván nem tud nyomóerőt kifejteni. Látni fogjuk, hogy esetünkben ez a feltétel teljesül.) Az indítást követő pillanatban a fonalak által kifejtett erők hatására a golyók gyorsulása ,,fonálirányú'', nagyságukat jelöljük az ábrán látható módon. (A és golyó gyorsulása a fonál nyújthatatlansága miatt egyenlő nagyságú. Ugyanezt az és golyókra már nem állíthatjuk, mert az golyó a fonálra merőleges irányban mozog.)
Vizsgáljuk a testek mozgását a és golyók vonatkoztatási rendszeréből, ami az eredeti rendszerhez képest balra, gyorsulással mozog. Ebben a rendszerben (amely nem inerciarendszer, tehát a Newton-egyenlet csak a tehetetlenségi erőkkel kiegészítve lenne érvényes) és , a sebességek pedig változatlanok. Itt a kezdősebességet kapott golyó körpályán kezd mozogni a középső golyó körül, így Visszatérve a inerciarendszerbe, felírhatjuk a mozgásegyenleteket. A golyókra ható erőket az ábrán látható módon jelölve | | (2) | Ezekből (1) felhasználásával a eredmény adódik. Mivel és , a fellépő erők valóban húzóerők.
Marozsák Tádé (Budapest, Óbudai Árpád Gimn., 11. évf.) dolgozata alapján
|