A szöveg csak Firefox böngészőben jelenik meg helyesen. Használja a fenti PDF file-ra mutató link-et a letöltésre. Vizsgáljuk először a jobb oldali pálca által létrehozott elektromos teret! Mivel a pálca igen hosszú és egyenletesen töltött, a térerősség iránya merőleges a pálcára, nagysága a pálcától távolságra a Gauss-féle fluxustörvény segítségével határozható meg. A pálca hosszúságú, tehát töltésű darabját körülvéve egy sugarú hengerpalásttal és az azt lezáró körlapokkal (1. ábra), Gauss törvénye szerint amelyből a térerősség nagysága:
1. ábra 2. ábra Ábrázoljuk most az eredeti elrendezést úgy, hogy az egyik pálca merőleges legyen a rajz síkjára, tehát egyetlen pontnak látszódjék (2. ábra). A másik pálcának az ábrán látható ponttól távolságra levő, igen kicsiny hosszúságú, az pontból szög alatt látszó darabkáján töltés található. Erre a töltésre az elektromos mező a szálra merőleges irányban | | nagyságú erőt fejt ki. (Az erő szálirányú komponensei az eredő erő számításánál kiejtik egymást.) A 2. ábrán sötétebben jelölt kicsiny szakasz hosszát kifejezhetjük a szöggel: , és ebből a kérdéses szakaszra ható erőre a összefüggés adódik. A műanyagpálcára ható teljes erő az egyes darabkáira ható -ek összegeként számolható. Mivel a nagyon hosszú pálca egésze az pontból szögben látszik, a keresett eredő erő ahol a Coulomb-törvényben szereplő állandó. Érdekes, hogy az eredő erő nem függ a pálcák közötti távolságtól.
|