A szöveg csak Firefox böngészőben jelenik meg helyesen. Használja a fenti PDF file-ra mutató link-et a letöltésre. Megoldás. Tekintsünk először egyetlen vastagságú, végtelen (nagyon nagy) térfogati töltéssűrűségű lemezt. A szimmetria miatt az elektromos térerősség mindenhol merőleges a lemezre, és szimmetrikus a lemez felezősíkjára. Vegyünk fel egy alapterületű, magasságú téglatestet az 1. ábrán látható módon, és alkalmazzuk a Gauss-törvényt: | | ebből , ha .
1. ábra Hasonlóan kapjuk, hogy , ha , illetve , ha . A térfogati töltéssűrűségű lemez által keltett térerősség a fentitől csak abban különbözik, hogy mindenhol ellentétes előjelű. A két, közvetlenül egymás mellett elhelyezkedő lemez térerősségét a szuperpozíció-elv segítségével kaphatjuk meg. A lemezeken kívül a térerősség 0, lemezeken belül pedig ,,háztető alakú'' (2. ábra).
2. ábra Hátra van még a potenciál meghatározása. Válasszuk a potenciált a 2. ábrán látható pontban nullának (ekkor minden koordinátájú pontban nulla a potenciál). Egy tetszőleges pontban az elektrosztatikus potenciál azzal a munkával egyenlő, amelyet az elektromos mező végez, míg egy pozitív egységnyi töltést a pontból a nulla potenciálú pontba viszünk; ez éppen az görbe alatti (besatírozott) terület -szerese: | | illetve | | és a lemezektől jobbra vagyis -től független állandó. Az függvény grafikonja ‐ egymáshoz törésmentesen illeszkedő ‐ parabolákból és egyenesekből tehető össze (3. ábra).
3. ábra Megjegyzés. A (miközben állandó) határesetben a lemezek két oldalán különböző a potenciál. Ez azzal függ össze, hogy a töltésrendszer ebben a határesetben ún. kettősrétegnek (felületi dipólmomentum-eloszlásnak) felel meg. |