A szöveg csak Firefox böngészőben jelenik meg helyesen. Használja a fenti PDF file-ra mutató link-et a letöltésre. A ciklotronban indukciójú mágneses mező (közelítőleg) körpályán tartja az tömegű, töltésű részecskéket. A mozgásegyenlet alapján azaz ( a részecske sebessége, a szögsebessége, pedig a pálya sugara.) A gyorsítást körfrekvenciával váltakozó elektromos térrel végzik. A gyorsító paramétereit (-t és -t) úgy kell beállítani, hogy az hányados a gyorsítandó részecske fajlagos töltésével, -mel egyezzék meg. A deuteron fajlagos töltése fele a protonénak, a deuteronok gyorsításakor tehát az hányados fele kell legyen a protonok gyorsításakor beállítandó értéknek. Ezt az átállítást vagy , vagy (esetleg mindkettő) megváltoztatásával érhetjük el. A gyorsítás során és állandó, és viszont lassan változik, mindaddig, míg el nem éri a ciklotron geometriai méretéből adódó maximális értéket. A részecske maximális energiája | | Ezekből a képletekből leolvashatjuk, hogy ha csak nagysága változtatható (tehát állandó), akkor , s ez a deuteron esetében kb. kétszer nagyobb, mint a protonoknál. Ha viszont csak változtatható (tehát állandó), akkor , ami a protonok esetében nagyobb, mint a deuteronoknál.
Horváth Eszter (Zalaegerszeg, Ságvári E. Gimn., IV. o.t.) dolgozata alapján |
Megjegyzés. A megoldás során nem vettük figyelembe a relativisztikus hatásokat. Ha a gyorsított részecske sebessége megközelíti a fénysebességet, akkor a gyorsítás alatt a mágneses tér erősségét is változtatni kell.
|