A szöveg csak Firefox böngészőben jelenik meg helyesen. Használja a fenti PDF file-ra mutató link-et a letöltésre. Szimmetriaokokból a létrát képzeletben kettévághatjuk. Így az 1. ábra szerinti alakzatot kapjuk.
1. ábra a) A rendszerre az 1. ábrán látható erők hatnak, és a talaj és a létra másik szára által kifejtett (kényszer) erő. A létra tetején levő tömeget is meg kell felezni. Nyugalomban a rendszerre ható erők és a forgatónyomatékok eredője nulla:
a létra hossza. A második egyenletből , az elsőből és a harmadikból . Ahhoz, hogy a létra ne csússzon meg, S≤μ0K1-nek kell teljesülnie: | (M2+m)gctg 60∘ ≤μ0(M+m)g. | Ebből: | μ0≥M2+mM+mctg60∘=79⋅13≈0,449. |
b) A létra szétcsúszását is vizsgálhatjuk úgy, mint az a) esetnél, ha nem feledkezünk meg arról, hogy az m tömeg és a létra teteje csak függőlegesen mozoghat. Az energiamegmaradás érvényes, mert a K1 és K2 kényszererők összes munkája 0. A földetérés pillanatában a rendszer a létra végpontja körül végez forgómozgást (2. ábra).
2. ábra Az energiamegmaradást kifejező egyenlet: | Mglsin60∘+mg2lsin60∘=12Θω2, | ahol Θ az egész rendszer A pontra vonatkoztatott tehetetlenségi nyomatéka: Θ=13(2l)2M+(2l)2m,ω2=3gsin60∘2l⋅M+2mM+3m.
A kosár sebessége: |
|