A szöveg csak Firefox böngészőben jelenik meg helyesen. Használja a fenti PDF file-ra mutató link-et a letöltésre. Az elhanyagolható tömegű, merev rúddal összekötött , ill. tömegű testből felépített rendszerünkre két külső erő hat: a rendszer tömegközéppontjában támadó súlyerő és a sín kényszerereje. Mivel az tömegű test a sínen súrlódásmentesen mozoghat, függőleges irányú. Rendszerünkre tehát vízszintes irányú külső erő nem hat, így a rendszer vízszintes irányú impulzusa állandó, nagysága pedig a kezdeti feltételeknek megfelelően zérus. Ez más szóval azt jelenti, hogy a rendszer tömegközéppontja egy függőleges egyenes mentén mozog. Az tömegű test pályájának meghatározásához válasszuk meg koordináta‐rendszerünket úgy, hogy annak tengelye a sínnel párhuzamos legyen, az tengely pedig a tömegközépponton menjen át (l. az ábrát).
Ha egy időpontban a rúd a függőlegessel szöget zár be, az tömegű test helyzetét az
összefüggések határozzák meg, ahol a tömegközéppont távolsága az tömegű testtől. Az (1)‐(2) egyenletek a keresett görbét paraméteresen adják meg. A paramétert kiküszöbölhetjük, ha a két egyenletet négyzetre emeljük és összeadjuk. Egyszerű átalakításokkal kapjuk a következő összefüggést: Ez egy origó középpontú ellipszis egyenlete, amelynek féltengelyei Látjuk, hogy , esetén , vagyis a keresett görbe kör, minden más esetben . Ha pedig nagyon nagy akkor , tehát az tömegű test az tengely mentén mozog. Az tömegpont ténylegesen az ellipszis egy olyan ívdarabját futja be, amelyre nézve az feltétel teljesül, ahol kezdeti kitérítés szöge.
Zentai István (Székesfehérvár, Teleki B. Gimn., III. o. t.)
|
|