A szöveg csak Firefox böngészőben jelenik meg helyesen. Használja a fenti PDF file-ra mutató link-et a letöltésre. Kezdetben a kondenzátor feszültsége nulla, és ez az érték nem változhat ugrásszerűen. A pont feszültsége valamilyen negatív érték, ezért a dióda zárva lesz.
1. ábra Az áramkör tehát két részre esik szét (1. ábra), és a pont feszültsége: | | A kondenzátor a -os ellenálláson keresztül töltődik. A töltőáram ahol a kondenzátor feszültsége, az pont feszültsége. Amikor eléri a értéket, akkor a dióda kinyit. Az eddig eltelt időben , tehát jó közelitéssel és a kondenzátor feszültsége az idő függvényében: | | A időpontban , és ettől kezdve a diódát rövidzárral helyettesíthetjük (2. ábra).
2. ábra A és ellenállások eredője ; az ezen átfolyó áram egy része tölti a kondenzátort. A másik rész az -os ellenálláson átfolyva, Kirchhoff törvénye szerint nagyságú feszültségesést kell hogy létrehozzon, tehát az töltőáramra igaz az egyenlet. A intervallumban változása az intervallum elején felvett -hoz képest elhanyagolható, tehát helyébe állandó értéket írva | | A pont feszültsége most | |
A 3. ábrán feltüntettük a pont feszültségét mint az idő függvényét (folytonos vonal), valamint a kondenzátor feszültségét (szaggatott vonal).
3. ábra Rozlosnik Noémi (Eger, Gárdonyi G. Gimn., III. o. t.)
Megjegyzés. Az egzakt számítás azt mutatja, hogy a kondenzátor feszültsége valójában exponenciálisan változik. A megoldásban tulajdonképpen ezt az exponenciális függvényt helyettesítettük kezdeti szakaszán egyenessel. Az elkövetett hiba az elektrotechnikában szokásos hibahatáron belül van. |