A szöveg csak Firefox böngészőben jelenik meg helyesen. Használja a fenti PDF file-ra mutató link-et a letöltésre. I. megoldás. A probléma hengerszimmetriája miatt elegendő a két töltést tartalmazó tetszőleges síkban elvégezni a számításokat. Legyenek a töltések és , a létrehozott térerősségük és (a töltéseket összekötő szakasz felező merőlegesén ), s jelöljük -rel az felezőponttól a felező merőlegesen mért távolságot.
A felező merőlegesen az egyes töltések által létrehozott térerősség nagysága: Az eredő térerősség nagysága a vektoriális őszszegezésből:
iránya az ábrán látható. Mivel az tartományban -től függetlenül egy irányú, és a végtelenben nullához tart, ha a (3) függvénynek csupán egy szélsőértéke van, az csak maximum lehet. Az első derivált | | (4) | Az tartományban a derivált csak az helyen nulla, itt a derivált függvény előjelet is vált. Ez tehát a maximumhely. A térbeli problémára visszatérve, a térerősség maximális értékét ‐ a két töltést összekötő szakasz felezőpontján átmenő merőleges síkon ‐ egy középpontú, sugarú körön veszi fel. A térerősség maximális értéke itt:
II. megoldás. A legtöbb elektromosságtani példánál előnyösebb potenciálokkal számolni, hiszen ezek a szuperpozíció elve szerint skalárisan adódnak össze, s így a bonyolultabb vektoriális összegzést elkerülhetjük. A potenciál gradiensének képzésével (egyenes mentén történő vizsgálatkor ez az első derivált) a térerősséget kapjuk. Az I. megoldásban alkalmazott jelölésekkel: | | ahonnan | | (8) | A maximumhely megkeresése (matematikai probléma) innen már azonos az I. megoldásban mondottakkal.
Lukács Gábor (Budapest, Apáczai Cs. J. Gyak. Gimn., IV. o. t.) |