Vegyük fel az adott érintővel párhuzamosan a koordináta-rendszer $x$-tengelyét a kör középpontján keresztül. Az erre merőleges körátmérőt tekintsük $y$-tengelynek, a körvonal tömegét jelöljük $m$-mel. A februári számban megjelent cikk szerint a kör középpontjára vonatkoztatott másodrendű nyomaték kifejezhető a tengelyekre vett nyomatékkal: ${\Theta }_0={\Theta }_x+{\Theta }_y$, lévén a kör síkidom. ${\Theta }_0$ kiszámításához a III. tétel értelmében a körvonal tömege a kerület egy pontjába képzelhető, tehát ${\Theta }_0=m{r}^2$. Szimmetria miatt ${\Theta }_x={\Theta }_y=1/2\cdot {\Theta }_0=1/2\cdot m{r}^2$.
Áttérve az érintőre mint tengelyre, az I. tétel értelmében a fenti értékhez a súlypontba (a kör középpontjába) képzelt $m$ tömeg másodrendű nyomatékát hozzá kell adnunk, tehát végül