A szöveg csak Firefox böngészőben jelenik meg helyesen. Használja a fenti PDF file-ra mutató link-et a letöltésre.
Forgó folyadék A mérés három fő részből áll:
1. A forgó folyadék szabad felszínének vizsgálata, és a nehézségi gyorsulás meghatározása.
2. A forgó folyadéknak mint optikai rendszernek a vizsgálata.
3. A folyadék törésmutatójának meghatározása.
1. ábra 1. ábra. Definíciók: tengely körüli állandó szögsebességű forgás esetében a lejtés szöge a pontban; a forgó folyadék forgásparaboloid felületének csúcspontja, a fókusza. A folyadék eredeti magassága , pedig az edény sugara.
Ha egy folyadékkal töltött hengeres edény a középpontján átmenő függőleges tengely körül állandó szögsebességgel forog, a folyadék szabad felszíne forgásparaboloid alakú lesz (1. ábra). Egyensúlyi állapotban a felület pontbeli érintője szöget zár be a vízszintessel, úgy hogy ahol az edény sugara és a nehézségi gyorsulás. Az is belátható, hogy esetében (ahol ebben a részfeladatban azt a szögsebességet jelöli, amelynél a forgó folyadék felszíne középen érinti az edény alját) az | | (2) | azaz a forgó folyadék magassága megegyezik az álló folyadék magasságával. A forgó folyadék szabad felszíne parabola alakú, amit a következő egyenlet definiál: ahol a parabola csúcspontja a pontban, fókusza pedig az pontban van. Ha a szimmetriatengellyel (optikai tengellyel) párhuzamos fénysugarak verődnek vissza a parabola felszínéről, akkor ezek mind átmennek az ponton.
A mérési berendezés és tartozékai (2. ábra)
2. ábra 2. ábra. Kísérleti elrendezés az 1. és a 2. részfeladathoz: 1. Állványra rögzített lézer, 2. átlátszó ernyő, 3. motor, 4. motor szabályozó, 5. forgó korong, 6. forgástengely, 7. hengeres edény.
‐ Glicerinnel töltött, merev, hengeres műanyag edény. Az edény oldalán és alján milliméter skála van. ‐ Kis egyenáramú motorral hajtott forgó korong. A motort egy változtatható feszültségforrás működteti, ezzel lehet szabályozni a szögsebességet. ‐ Átlátszó vízszintes ernyő, amelyre átlátszó vagy áttetsző milliméter skálát rakhatsz. Az ernyő helyzete függőleges és vízszintes irányban is állítható. ‐ Állványra szerelt lézer. A lézer helyzete állítható. A lézer fejrésze cserélhető. ‐ Másik fejrész a lézerhez. ‐ Vonalzó. ‐ Filctoll. ‐ Stopper. (A bal gombbal lehet nullázni, a középsővel az üzemmódot beállítani, a jobb gombbal pedig indítani és leállítani a stoppert.) ‐ 1000 vonal/mm-es optikai rács. ‐ Buborékos vízszintező. ‐ Szemüveg.
Fontos figyelmeztetések NE NÉZZÉL KÖZVETLENÜL A LÉZERSUGÁRBA! VEDD FIGYELEMBE, HOGY A TÜKRÖZŐ FELÜLETEKRŐL VISSZAVERŐDŐ LÉZERFÉNY IS VESZÉLYES LEHET! SAJÁT BIZTONSÁGOD ÉRDEKÉBEN HASZNÁLD A RENDELKEZÉSRE BOCSÁTOTT SZEMÜVEGET!
A mérés során végig óvatosan bánj a glicerinnel teli edénnyel! A forgó korong vízszintezve van. A buborékos vízszintezőt az ernyő vízszintezésére használd! A mérés során az ernyőn több fényfoltot is fogsz látni, melyeket a folyadék, a levegő, az ernyő és az edény különböző határfelületein létrejövő visszaverődések és/vagy törések okoznak. Győződj meg róla, hogy a megfelelő sugarat méred-e! A folyadék forgatásakor folyamatosan változtasd a szögsebességet, és várd meg az egyensúlyi állapot beálltát, mielőtt mérni kezdenél!
A mérés 1. rész: Meghatározása forgó folyadék segítségével (7,5 pont)
‐ Vezesd le az (1)-es egyenletet!
‐ Mérd meg az edényben lévő folyadék magasságát és az edény belső átmérőjét!
‐ Helyezd az ernyőt a fényforrás és az edény közé! Mérd meg az ernyő és a forgó asztal közti távolságot.
‐ Állítsd be a lézert úgy, hogy a fénysugár függőlegesen lefelé mutasson, és a folyadék felszínét az edény középpontjától távolságra érje el!
‐ Forgasd lassan a forgó asztalt! Győződj meg róla, hogy a folyadék középpontja nem éri el az edény alját!
‐ Tudjuk, hogy esetén a folyadék magassága az szögsebeségtől függetlenül ugyanakkora, mint az eredeti magasság. Felhasználva ezt a tényt mérd meg ezen az helyen a szöget különböző szögsebességeknél, hogy ebből majd a nehézségi gyorsulást meghatározhasd!
‐ Foglald táblázatba az egyes értékeknél mért és számított mennyiségeket!
‐ Készítsd el a meghatározásához szükséges grafikont!
‐ Számítsd ki értékét és határozd meg a mérési hibát!
‐ Írd be és értékét, valamint mért értékét és hibáját a válaszlapra!
2. rész: Optikai rendszer A kísérlet ezen részében a forgó folyadékot képalkotó optikai rendszernek tekintjük. Mivel a forgás szögsebességét változtatva a felület görbülete változik, az optikai eszközünk fókusztávolsága függ -tól. a) A fókusztávolság vizsgálata (5,5 pont) ‐ Állítsd a lézert olyan helyzetbe, hogy a lézersugár az edény tengelye mentén függőlegesen lefele haladjon! Jelöld meg azt a pontot, ahol a fénysugár átmegy az ernyőn. Ezt a pontot az edény középpontjával összekötő egyenes a rendszer optikai tengelye.
‐ Mivel a folyadék felszíne parabolatükörként viselkedik, az optikai tengellyel párhuzamosan beeső fénysugarak a visszaverődésük után az optikai tengelyt az fókuszpontban metszik.
‐ Állítsd be a forgás szögsebességét úgy, hogy a fókuszpont éppen az ernyőre kerüljön. Mérd meg ekkor a forgás szögsebességét, valamint az ernyő és a forgó korong közötti távolságot!
‐ Ismételd meg a fenti lépéseket különböző értékek mellett!
‐ Másold át és mért értékeit, valamint a különböző értékekhez tartozó mért -kat a válaszlapra!
‐ Mérési adataidra illesztett alkalmas grafikon segítségével határozd meg, hogy milyen kapcsolat van a fókusztávolság és a szögsebesség között! b) Az ernyőn látható ,,kép'' analízise (3,5 pont) A mérési feladat ezen részében az optikai rendszer által létrehozott ,,képet'' kell vizsgálnod. Ezt az alábbi lépéseket követve teheted meg.
‐ Az óramutató járásával ellentétesen csavarva távolítsd el a lézer fejrészét!
‐ Helyezd fel (az óramutató járásával egyezően csavarva) a borítékban található új fejrészt! Így most a lézered a korábbi keskeny nyaláb helyett egy jellegzetes alakban kiinduló fényt fog kibocsátani.
‐ Állítsd be a lézert oly módon, hogy a fénye nagyjából az edény közepénél, majdnem merőlegesen essék a folyadékra!
‐ Helyezz egy áttetsző papírlapot az edényhez közeli helyzetben rögzített vízszintes ernyőre oly módon, hogy a lézerfény ne haladjon át a papírlapon, de a visszavert fény már igen!
‐ Figyeld meg a fényforrás direkt fénye által létrehozott, valamint a még nem forgó folyadékról visszaverődött fény által létrehozott ,,kép'' méretét, valamint állását!
‐ Kezdd el forgatni a folyadékot, és lassan növeld a szögsebességet egészen a feszültségforrás által elérhető legnagyobb értékig, s eközben figyeld az ernyőt! Miközben -t növeled, több szögsebesség-intervallumot figyelhetsz meg, amelyekben a ,,kép'' jellemző tulajdonságai lényegesen különbözőek. Írd le ezeket a megfigyeléseket (egészítsd ki a válaszlap táblázatát az egyes frekvencia-intervallumokra utaló sorok hozzáadásával)!
3. rész: A törésmutató (3,5 pont) A mérési feladat ezen részében az adott folyadék törésmutatóját határozzuk meg egy optikai rács segítségével. Ha hullámhosszúságú monokromatikus fény merőlegesen esik egy diffrakciós rácsra, az -edrendű elhajlási maximum szögét megadó egyenlet: ahol a rácsállandó. Ebben a részfeladatban egy diffrakciós rács segítségével a lézerfény hullámhosszát, majd a folyadék törésmutatóját kell meghatároznod (3. ábra).
3. ábra 3. ábra. Az optikai rács felülnézetben. 1. Skálázott oldalfal, 2. optikai rács tartóban, 3. lézer, 4. hengeres edény.
‐ Határozd meg az optikai rács segítségével a lézerfény hullámhosszát!
‐ Merítsd a rácsot az edény közepénél függőlegesen a folyadékba!
‐ Irányítsd a lézert az eredeti fejrésszel úgy, hogy a fénye az edény oldalfalán keresztül merőlegesen essék a rácsra!
‐ Az edény túloldalára erősített milliméter-skálán figyeld meg a keletkező elhajlási képet! Ha szükséges, végezz távolságméréseket!
‐ A mérési adataid felhasználásával számítsd ki a folyadék törésmutatóját! (A műanyag edény falának a fény útjára gyakorolt hatását elhanyagolhatod.)
1. feladat.
1.A. Klisztron
4. ábra. A klisztron nagyon nagy frekvenciás jelek erősítésére szolgáló eszköz. A klisztron lényegében két egyforma lemezpárból (üregből) áll, melyek egymástól távolságra vannak a 4. ábrán látható módon. Egy kezdetben sebességű elektronsugár halad át az egész rendszeren a lemezekre vágott kicsiny lyukakon keresztül. Az erősítendő nagyfrekvenciás feszültséget egy meghatározott fáziskülönbséggel (a periódusidő fázisnak felel meg) rákapcsolják mindkét lemezpárra, ezáltal az üregekben vízszintes, váltakozó elektromos tér keletkezik. Azok az elektronok, amelyek akkor lépnek be a bal oldali üregbe (input cavity), amikor az elektromos térerősség vektora jobbra mutat, lelassulnak, és fordítva: a balra mutató elektromos térbe érkező elektronok felgyorsulnak. Így a továbbhaladó elektronok bizonyos távolságra összetorlódnak. Ha a jobb oldali üreg (output cavity) éppen egy torlódási pontnál van, az üregben levő elektromos tér energiát kap az elektronsugártól, feltéve, hogy az elektromos tér fázisa megfelelő.
Legyen a feszültségjel egy négyszögjel s periódusidővel váltakozva V feszültségek között! Az elektronok kezdeti sebessége m/s, fajlagos töltése pedig C/kg. Az távolság olyan kicsi, hogy az elektronok üregen való áthaladási ideje elhanyagolható. Számítsd ki, és add meg 4 értékes jegy pontossággal a következőket: a) Azt a távolságot, ahol az elektronok összetorlódnak. (1,5 pont) b) A fázistoló által létrehozandó fáziskülönbséget. (1 pont) 1.B. Molekulák közötti távolság Jelölje a vízmolekulák közti átlagos távolságot, pedig a vízgőz molekuláinak átlagos távolságát! Feltételezzük, hogy mindkét fázis 100 -os és légköri nyomású, továbbá azt, hogy a vízgőz ideális gázként viselkedik! Számítsd ki az alábbi adatok felhasználásával a arányt! (2,5 pont)
Adatok:
A víz sűrűsége folyadékfázisban:
A víz móltömege: M=1,8⋅10-2kg/mol.
A légköri nyomás: p0=1,0⋅105N/m2.
Az univerzális gázállandó: R=8,3J/mol⋅K.
Az Avogadro-szám: NA=6,0⋅1023/mol.
1.C. Egyszerű fűrészfog-generátor
5. ábra. Egy fűrészfog alakú feszültségjel (V0) az 5. ábrán látható C kapacitással, R változtatható ellenállással, Vi ideális teleppel és az SG jelű szikraközzel (spark gap) állítható elő. Ez utóbbi két elektródát tartalmaz, melyek távolsága változtatható. Ha az elekródák közötti feszültség eléri a Vf kisülési (firing) feszültséget, a közöttük levő levegő átüt, így a szikraköz rövidzárként működik mindaddig, míg a rá eső feszültség nagyon kis értékre nem csökken. a) Rajzold fel, hogyan változik a kapcsoló zárását követően a V0 feszültség a t idő függvényében! (0,5 pont) b) Milyen feltételnek kell teljesülnie ahhoz, hogy V0 csaknem lineárisan változó fűrészfogjel legyen? (0,2 pont) c) Feltéve, hogy ez a linearitási feltétel teljesül, vezesd le a jelalak T periódusidejét megadó egyszerű közelítő formulát! (0,4 pont) d) Mit változtassunk meg (R-t és/vagy SG-t) ahhoz, hogy a fűrészfogjelnek csak a periódusideje változzék? (0,2 pont) e) Mit változtassunk meg (R-t és/vagy SG-t) ahhoz, hogy a fűrészfogjelnek csak az amplitúdója változzék? (0,2 pont) 6. ábra. f) Kapsz a korábbi eszközök mellé még egy változtatható kimenetű egyenáramú feszültségforrást is. Tervezz meg és rajzolj le egy olyan új áramkört, mellyel a 6. ábrán látható feszültség-jelalakot állíthatod elő! (1 pont)
1.D. Atomsugár Egy atomsugarat úgy lehet előállítani, hogy bizonyos számú atomból álló gázt T hőmérsékletre hevítünk, és lehetővé tesszük, hogy az atomok a kemence falán lévő igen kicsiny (az atomok méretével összemérhető) D átmérőjű lyukon vízszintes irányban kilépjenek (7. ábra). 7. ábra. Becsüld meg, mekkorára nő a sugár átmérője L hosszúságú vízszintes út megtétele után! Az atomok tömege M. (2,5 pont)
2. feladat. Kettőscsillag a) Jól ismert, hogy a legtöbb csillag kettőscsillag-rendszernek része. A kettőscsillagok egyik típusa egy m0 tömegű és R sugarú közönséges csillagból, valamint egy kisméretű, de sokkal nagyobb tömegű (M tömegű) neutroncsillagból áll, és ezek egymás körül keringenek. A Föld mozgását a továbbiakban mindenhol figyelmen kívül hagyhatod! Egy ilyen kettőscsillagról távcsöves megfigyelésekkel a következő információkat nyerhetjük:
‐ A csillag legnagyobb szögelmozdulása Δθ, míg a neutroncsillag legnagyobb szögelmozdulása Δϕ (8. ábra).
8. ábra.
‐ A legnagyobb szögelmozduláshoz szükséges idő τ.
‐ A közönséges csillagra jellemző sugárzás vizsgálata azt mutatja, hogy a csillag felszíni hőmérséklete T, és róla a Föld felszínére felületegységenként és időegységenként P sugárzási energia érkezik.
‐ Ebben a sugárzásban a kalcium színképvonalának hullámhossza Δλ értékkel különbözik a földi körülmények között szokásos λ0 hullámhossztól. Az eltérést a közönséges csillag gravitációs terének hatása okozza. (A számítás során a fotont h/(cλ) effektív tömegű részecskének tekintheted.)
9. ábra. Vezess le egy olyan kifejezést, amely a távcsöves megfigyelési adatok és univerzális állandók felhasználásával megadja a Föld és a kettőscsillag ℓ távolságát. (7 pont) b) Tegyük fel, hogy M≫m0, és így a közönséges csillag lényegében a neutroncsillag körül kering egy r0 sugarú körpályán. Feltesszük továbbá, hogy a közönséges csillag gázt bocsát ki magából, s ezt a gázt saját magához képest v0 relatív sebességgel a neutroncsillag felé lövelli (9. ábra). Tudva azt, hogy a feladatban a neutroncsillag gravitációs erőtere a meghatározó, és elhanyagolva a közönséges csillag pályájának megváltozását, határozd meg azt az rf távolságot, amennyire a gáz megközelíti a neutroncsillagot. (3 pont)
3. feladat. Magnetohidrodinamikai (MHD) generátor Egy téglalap keresztmetszetű, vízszintes műanyag cső szélessége w, magassága h. Az önmagába záródó csőben ϱ fajlagos ellenállású higany található. A higanyt egy P túlnyomást biztosító szivattyú állandó v0 sebességgel hajtja körbe. A cső két szemközti függőleges falának L hosszúságú szakaszát rézlemezek borítják (10. ábra). Egy folyadék valóságos mozgása nagyon bonyolult, összetett jelenség. A helyzet egyszerűsítése érdekében tegyük fel a következőket:
• Jóllehet a folyadék viszkózus, a sebességet tekintsük a cső teljes keresztmetszetében ugyanakkorának!
• A folyadék sebessége mindig arányos a folyadékra ható eredő külső erővel.
• A folyadék összenyomhatatlan.
10. ábra. A rézlapokat a folyadékon kívül rövidre zárjuk, majd folyadék rézlapokkal határolt szakaszán függőlegesen felfelé mutató, homogén B mágneses teret kapcsolunk be. Az elrendezést a 10. ábra mutatja, a megoldás során használandó x^, y^ és z^ egységvektorokkal. a) Határozd meg a mágneses tér által a folyadékra kifejtett erőt (L, B, h, w, ϱ és a megváltozott v sebesség függvényében)! (2 pont) b) Vezess le egy olyan formulát, amely megadja a folyadék megváltozott v sebességét (v0, P, L, B és ϱ függvényében) a mágneses tér bekapcsolása után! (3 pont) c) Vezesd le azt a képletet, amely megadja, hogy mekkora többletteljesítményre van szüksége a szivattyúnak ahhoz, hogy az áramlás sebességét az eredeti v0 értékre állítsa vissza! (2 pont) d) A mágneses teret most kikapcsoljuk, és a higanyt v0 sebességgel folyó vízzel helyettesítjük. Egy adott frekvenciájú elektromágneses hullámot küldünk végig az L hosszúságú szakaszon, az áramlással azonos irányban. A víz törésmutatója n, v0≪c. Vezesd le azt a kifejezést, amely megadja, hogy mekkora a folyadék mozgásának járuléka a hullám L hosszúságú szakaszra eső fáziskülönbségéhez! (3 pont)
A feladatok megoldását a novemberi számunkban közöljük.A mérési feladat kidolgozására 5 óra állt a versenyzők rendelkezésére.Az elméleti feladatok kidolgozására 5 óra állt a versenyzők rendelkezésére. Megoldásaikat előre elkészített VÁLASZLAPOK megfelelő rovatainak kitöltésével kellett megadniuk, elsősorban rajzok, képletek, formulák és (a feladat egyéb adatai által indokolt pontosságú) számszerű eredmények formájában. A hosszabb szöveges magyarázat mellőzését kérték a rendezők.Ez a feladat 4 független részfeladatból áll. |
|